ного уравнения для в виде

ы, = (;и(1-е-/с 2), (12.18)

Учитывая определение Тф (рис. 11.9), получаем

ХфЗСоРх. (12.19)

Приведенный вывод и соотношение (12.19) справедливы только в случае, когда = const, т. е. для модуляции генераторных приборов, имеющих ВАХ триодного типа.

Процесс установления напряжения на генераторе происходит в этом случае следующим образом (рис. 12.12). В момент отпирания модуляторной лампы к ней приложено напряжение Uc, до которого зарядилась накопительная емкость, и весь ток

ia = /а max ИДСТ На ПСрСЗа-

рядку паразитных емкостей (точка В).По мере их перезарядки ток и уменьшается, токи г'г, и i/?3 растут, растет и напряжение на генераторе Mr- Когда процесс перезарядки закончен, основная часть тока модуляторной лампы течет через R и R, а напряжение на генераторе становится равным номинальному значению щ = (Уи (точка А).

Если сопротивление R зависит от напряжения на генераторе, решение уравнения (12.16) значительно усложняется. Получим приближенную формулу для расчета Тф в случае, когда модулятор работает на генератор с ВАХ магнетронного типа. При увеличении напряжения на генераторе пока оно не достигло порогового И^ (рис. 12.13), т. е. при перемещении рабочей точки из В в D сопротивление генератора очень велико, поэтому можно считать, что перезарядка паразитных емкостей происходит только через модуляторную лампу. Соотношение для токов имеет вид

Рис. 12.13. Изменение токов и напряжений в процессе формирования переднего фронта импульса для модуляции генераторных приборов с ВАХ магнетронного типа;

В =arctg (1 ?д+l/ ,)arctg \ir

Со - !а max - uJRi.

(12.20)

Это дифференциальное уравнение с начальным условием Ыг == О при t = О имеет решение

.= /arnax(l-e-/№^ )).

(12.21)

При Нг сопротивление генератора падает до малого значения /?д, вследствие чего процесс перемещения рабочей точки из положения D в положение А происходит быстро. Это дает основание с достаточной степенью точности принять за Тф время, в течение которого напряжение на генераторе достигает (/ :

Тф = /?А 1п[ 1

(12.22)

2. Формирование заднего фронта (спада) импульса. При

рассмотрении процесса формирования заднего фронта импульса, как и ранее, пренебрегаем изменением напряжения на накопительной емкости. При этом эквивалентная схема.

Рис. 12.14. Эквивалентные схемы модулятора для анализа процесса формирования заднего фронта (спада) импульса

Позволяющая проанализировать этот процесс, приобретает вид, изображенный на рис. 12.14, а *.

Используя второй закон Кирхгофа, получаем уравнение для токов

(12.23)

где

* Соображения для составления эквивалентной схемы те же, что И в предыдущем разделе с учетом, что Ri = оо,

Дифференциальное уравнение, решение которого описывает процесс уменьшения напряжения, имеет вид

t- + c; -0. + 1 + (12.24)

При t - q щ = Uii, поэтому

За длительность спада импульса обычно принимают время, в течение которого напряжение на генераторе уменьшается до 0,05 t/и, следовательно,

Tc = 3/?sCo. (12.25)

Если значение не удовлетворяет техническим требованиям к форме импульса, следует изменить схему модулятора, поставив вместо резистора Ri индуктивную катушку L с шунтирующим диодом Д (рис. 12.14, б). Индуктивность выбирают такой, чтобы ток в ней не успел существенно вырасти за короткое время переднего фронта импульса. При этом можно считать, что после того как напряжение на нагрузке увеличится до номинального значения Un, ток ii в катушке меняется по закону

f, = (l e- n

где Rl - активное сопротивление дросселя, обычно небольшое. Поэтому, пренебрегая изменением напряжения на генераторе за время импульса, имеем

iicUnt/L. (12.26)

К моменту запирания модуляторной лампы (t = т) этот ток достигает значения . = Uht/L. После запирания лампы ii протекает через паразитную емкость Сц, разряжая ее. Суммарный ток разрядки этой емкости

Учитывая, что u:=L-Tr, получим для следующее

уравнение:

где I/.R2 = 1 ?г + 1/R,.