и

т

=k=cs

Рис. 9.21. Эквивалеитиая схема ча-стотиого дискриминатора

Ri =t=

и

г

. Рис. 9.22. Частотный дискриминатор иа основе монолитного ПЭФ

ИХ правые ветви приведены на рис. 9.20, е. Вследствие встречного включения диодов СДХ имеет S-образную форму

t/вых = f-1 - f2 = (fI - fIl) COS e = np6Snp6/?03fBX Л) COS 6. (9.10)

где

Ф {X, Tl) = /l+( + 4/2)-/l+(-W

(9.11)

У (1 +Ti2 -л;2)2 4-4л;2

Q3, = Q/[i + /ips (/? ?22) + №o/o,5/?Bx д)];

Q32 = Q/[l + ( o/2/?Bx д) +

Недостатком схемы является неравномерная нагрузка контуров ФСТ, которан приводит к асимметрии СДХ: вторичный контур нагружен последовательным соединением Я^щ и /?вх Д? первичный - их параллельным соединением и выходным сопротивлением ограничителя. Для выравнивания эквивалентных добротиостей контуров применяют шунтирование менее нагруженного вторичного контура резистором 7?. Графики обобщенных СДХ для различной связи между контурами г] приведены на рис. 9.19, в.

Сравнивая ЧДС с одиночными взаимно расстроенными и связанными настроенными контурами, следует отметить, что первые показывают несколько более высокие показатели; однако вследствие большей сложности в настройке и меньшей стабильности характеристик они применяются реже, чем вторые.

На рис. 9.22 показан ЧД, выполненный на монолитном пьезоэлектрическом фильтре ПЭФ. Области 2 и 5 фильтра, связанные с возбуждающими областями /, настроены на частоты /01 - - Д/о и /02 ~ 1 Д/о аналогично тому, как это сделано в ЧД с одиночными расстроенными контурами. Напряжения с выхода этих областей фильтра Uj и t/jj подаются каждый на свой АД - дальнейшая обработка не отличается от рассмотренной для схемы рис. 9.17. Достоинством такого ЧД является хорошее согласование с интегральной технологией, отсутствие необходимости в регулировке, стабильность параметров и возможность реализации достаточно большого коэффициента передачи. Допустимый диапазон частоты несущей определяется фильтром и составляет 0,5...20 МГц.

C3 WLf

\ =r

АРУ

АПЧ

Рис. 9.23. Схема симметричного дробного детектора

Lr.2=L

Н

Рис. 9.24. Эквивалентная схе-ма выходных цепей дробного детектора

Пробный детектор (ДД). Схема симметричного ДД (рис. 9.23) отличается большой постоянной времени нагрузочной цепи

т„ = /? С„ = (/? , + /? 2) С„ > Гд1 (9.12)

и разделением цепей постоянного и переменного токов. Последнее достигается за счет последовательного включения диодов VDI и VD2. Работа типового ФСТ и построение характеристик U (Д/) и (Д/) несущественно отличаются от рассмотренных на рис. 9.20 - в ДД используют ФСТ с согласующим понижающим трансформатором щ = YlJ, что обусловлено малой величиной сопротивления нагрузки, необходимой для эффективного подавления AM. При этом вектор 0, синфазный U\, формируется на индуктивности Lg, связь которой с Z-i близка к стопроцентной. Для перехода к выпрямленным напряжениям {/ , и f/ 2 рассмотрена работа собственно детекторной системы рис. 9.24, где высокочастотная часть заменена двумя эквивалентными гене-

lUr-Uul

lUj-UjI

Wr-VrJ Un

Uexf

Рис. 9.25. К рассмотрению подавления AM в дробном детекторе

раторами t/, и t/jj. При равенстве напряжений t/, и У„(Д/ =0) через оба диода протекает одна постоянная составляющая тока / , а опорное напряжение t/ o = (/? ] + /? 2) равномерно распределено между диодами U i = = = U J2. При этом (/дух - О, поскольку точки В и G эквипотенциальны. Схема ДД построена таким образом, что каждый детектор ямеет свою отдельную цепь по высокой частоте (VDI - ABFA, VD2 - CHBC) и в то же время связан общей цепью протекания постоянной составляющей (/фСНОРА). Поэтому прн расстройке входного сигнала, когда m - UjUX, углы отсечки тока и соответственно выпрямленные напряжения должны быть неравными Ф U , О, Ф Gj так, чтобы обеспечить в обоих диодах протекание одной и той же постоянной составляющей тока / i = / 2 = / . Как видно из, рис. 9.24,6, при этом большему высокочастотному напряжению соответствует большее смещение и меньший угол отсечки f/jj > U\, f/ 2>t i, < ©1 т. е. t/ , 2 (Д/) в основном повторяют закон изменения высокочастотных иапряжейий t/j (Д/) (рис. 9.20, д). Выходное напряжение можно найти из рассмотрения цепи

вых = - (-/) = f-i - (fZ-i + u.2)i = 0.5 (f/.i -1/ 2). (9.13)

Как видно из построения 9.20, д, выполненного по (9.13), детекторная характеристика ДД имеет S-образную форму при вдвое меньшей крутизне. Подавление AM в ДД основано на использовании эффекта переограничения, который заключается в том, что динамическому приращению уровня входного сигнала отвечает приращение выходного напряжения с обратным знаком [70]. На рис. 9.25, а показана векторная диаграмма ФСТ для общего случая