/с fo- Р увеличении амплитуды входного сигнала и^ > Uq возрастает базисный вектор Ui и величины высокочастотных напряжений (У, и (У , приложенных к диодам. Поскольку при большой постоянной времени нагрузочной цепи опорное напряжение остается постоянным, увеличиваются углы отсечек = arccos (ty , g/t/j jj), падает входное сопротивление Rbki,2~ (®i,2~ - sin е, 2COS 6, 2) и растет нагрузка высокочастотных контуров. Эффект переограничения схеме в основном сообщает дополнительная нагрузка второго контура и связаииое о ней нарушение соотношений т = и^/и^. Падение

рабочей добротности вызывает уменьшение модулей /3, 0/2, U2/2,

а главное, фазового сдвига между током и э. д. с. вторичного контура cpj < < ф2о> О резко уменьшает разницу между высокочастотными напряжениями ((У, - ty,j) < (t/j - ty )o и связанную с ней величину выходного напряжения

вых = (-1 - /-2)/2 При гарлюническом изменении амплитуды входного сигнала напряжение U дд повторяет закон изменения огибающей с обратной

фазой. Как следует из приведенного рассмотрения, переограничение- определяется постоянством опорного напряжения, т. е. тем, что диоды работают в режиме U = const, б, - var. При дестабилизации опорного напряжения отключение конденсатора С^) схема может рассматриваться как безинерци-онная система, диоды которой работают в обычном режиме AM детектора 6j 2 = const, U - var, где выходное напряжение синфазно повторяет закон изменения огибающей (рис. 9.25, б). Разность фаз выходного напряжения, обусловленная различным режимом работы диодов, может быть использована в целях подавления AM. Для этого схема должна быть поставлена в промежуточный режим работы, который может быть осуществлен включением дополнительных резисторов ?д, и ri зашунтированных конденсатором большой емкости

y = r/{r+r ). ((9.14)

Как видно из векторной диаграммы рис. 9.14, в, для случая = fo при любой амплитуде входного сигнала t/j = т. е. любой тип дифференциального ЧД подавляет AM на частоте точной надстройки. Для баланса схемы, необходимого для симметричности СДХ, и получения необходимой характе-риствки подавления AM (ХПАМ) резистор r выполняют в виде двух под-строечных резисторов = ?д, + ?д2 или одного постоянного и одного подстроечного.

На рис. 9.26 показана более экономичная схема несимметричного ДД, принцип работы которой не отличается от рассмотренного выше. В качестве АЭ может быть использована каскодная схема или ИС [7, 8].

Сравнение ХПАМ для ЧДС и ДД рис. 9.10 показывает, что ЧДС подавляет AM только на центральной частоте, в то время как ДД обеспечивает подавление в полосе частот. Вследствие этого для ЧДС требуется применение дополнительного ограничителя, в качестве которого обычно используют его усилительный прибор. Входное напряжение последнего для эффективного ограничения на порядок больше входного сигнала, необходимого для ДД. ДД обеспечивает подавление AM порядка 20...30 дБ, необходимое для радиовещания и телевидения. При более высоких требованиях система

Рис. 9.26. Схема несимметричного д^обного детектора

ВА1-ФД

УОЛ

Схема собпадешя

Фаждбигающий контур

а

Рис. 9.27. Частотио-фазовый детектор с фазосдвнгающим контуром и схемой совпадений

OA - ЧДС предпочтительнее. Возможно также использование сочетания ЧДС и динами.ческого подавителя.

Частотно-фазовые детекторы (ЧФД, рис. 9.4, рис. 9.7) получили широкое распространение, поскольку они хорошо согласуются с интегральной технологией и просты в регулировке. На рис. 9.27, а приведена структурная схема ЧФД, выполненного на ИС К174УРЗ (DA1), где в качествефазосдвигаю-щей цепи использован фазосдвигающий контур ФСК, а в качестве ФД - схема совпадений СС (квадратурный детектор). ИС DA1 включает 8 каскадов усилителей - ограничителей, после которых сигнал Uj поступает на ФСК и СС, первый из которых осуществляет ПВМ ЧМ - ФМ, вторая - фазовое детектирование. Из рассмотрения СС (рис. 9.27, б) следует, что гок через на-

10 7-230

Ш и, BM-ifA DAI

а

,0.1

Рис. 9.28. Частотио-фазовый детектор с фазосдвигающим контуром и перемножнтелем

грузку R протекает только в те моменты времени, когда разность потенциалов между базами транзисторов VT5, VT6 (Uj) и VT1, VT2 ((Уа) одного и того же знака. Сдвиг фаз напряжений и (ф) определяется частотой сигнала, поступающего на ФСК. Если = /о, фазовый сдвиг составляет 90°, при ЧМ в пределах линейного участка фазочастотной характеристики (рис. 9.27, в) изменения фазового угла повторяют закон частотной модуляции приходящего сигнала. Работа ЧД поясняется временными диаграммами рис. 9.27, г, из которых видно, что на выходе СС возникают прямоугольные импульсы Uj, ширина b и среднее значение которых определяются фазовым сдвигом. Выделение закона модуляции - интегрирование (Уд (t) производят выходным ФНЧ.

На рис. 9.28 показаны схемы ЧФД, выполненного на ИС К256ПС1 (DA1), с фазосдвигающим контуром и аналоговым перемножителем АП. В соответствии с принципом работы ЧФД здесь, как и в предыдущем случае, на вход ФД нужно подать два сигнала; один (t/j) непосредственно после ограничителя, второй ((Уг) после дополнительной модуляции по фазе, которая должна быть выполнена таким образом, чтобы ее добавочное отклонение было пропорционально информационному параметру - мгновенному значению частоты/(. (i). Отличие от ЧФД рис. 9.27 заключается в том, что в качестве ФД использован АП. При этом выходное напряжение может быть представлено в виде

вых = :1 :2 Ф W - sin (2(aJ + ф (0)]. (9.15)

ФНЧ на выходе ЧФД исключает вторую гармонику несущей частоты. Оба рассмотренных ЧФД получили распространение после появления ИС АП и ИС СС. Кроме рассмотренных вариантов частотно-фазовых детекторов применяются детекторы, где в качестве фазосдвигающих цепей используются ие ФСК, а RC-a.ena и линии задержки с различными способами их реали нации (см. рис. 9.7).

Частотно-импульсные или импульсно-счетные детекторы (ЧИД). Принцип работы ЧИД рассмотрен на рис. 9.5. Представляет собой частотный детектор счетчикового типа, выходное напряжение которого является функцией числа импульсов, поступающих на вход в единицу времени. Структурная схема ЧИД показана на рис. 9.29. После ограничителя образуются прямоугольные импульсы, которые затем дифференцируются, опять ограничиваются и преобразуются в счетные импульсы одинаковой формы и про-